Первые полтора абзаца статьи Дирака "The Quantum Theory of the Electron" (Proceedings of the Royal Society of London. Series A, vol. 117, issue 778, 01 February 1928).
(Кстати — интересно, насколько легко текст читается!)

Сейчас неважно, как именно оно устроено — а важно то, что у него оказался, на первый взгляд, большой дефект: даже просто в вакууме в дополнение к куче [обобщённых] состояний со сколь угодно большой положительной энергией (что логично — кинетическая энергия может быть сколь угодно большой, берём да разгоняем) у него оказывались состояния с такой же, но отрицательной энергией.

А это уже создавало проблему: точно так же, как электрон у атома из возбуждённого состояния "проваливается" обратно, излучая фотон — так вот, точно так же электрон мог и должен был бы проваливаться всё глубже и глубже в эти отрицательные состояния. А этого мы не видим.

Ещё один абзац из статьи Дирака, на этот раз, присланной 6 декабря 1929 года и вышедшей 1 января 1930 года —
Dirac Paul Adrien Maurice, Theory of electrons and protons, Proc. R. Soc. Lond. A, 126, pp. 360--365.

Да, про излучение фотонов перепрыгивающими на более низкую орбиталь возбуждёнными электронами — мне хочется вспомнить вот эту серию из "Нобелевского сезона" "Смешариков" про фейерверки и цвет пламени; да, конечно, электроны "на орбитах" это ещё не квантовая механика, но для детей очень приятно сделано!

Вообще, самое известное тут это что медь окрашивает пламя в зелёный цвет; а вот тут Маску задают вопрос про кадр из полёта SN10, "чем вызвана зелёная вспышка" и получают ответ
"Зелёное пламя в этом контексте означает, что двигатель сжигает внутренние компоненты, сделанные из меди. Обычно за этим следует Быстрая Незапланированная Разборка."

И Дирак очень красиво решил эту проблему, предложив концепцию "моря Дирака" — сказав, что да, все эти состояния тоже есть. Но они все уже заняты! И заняты они везде и всюду, и это ["нейтральное"] состояние мы воспринимаем как вакуум.

И тогда, раз все состояния с отрицательной энергией уже заняты — проблема проваливания туда снимается. Но что, если мы из одного из этих состояний электрон "достанем"?

Опять-таки, давайте я продолжу цитатой из статьи Дирака:

Dirac Paul Adrien Maurice, Theory of electrons and protons, Proc. R. Soc. Lond. A, 126, 01 January 1930, pp. 360--365.

Так вот, что будет, если убрать один из этого моря электронов с отрицательной энергией (выглядящего для нас, как нейтральный вакуум)? От него останется "дырка" — которая будет для нас выглядеть, как положительно заряженная частица.

А вот если электрон к такой дырке подлетит — то вот тут он с большой радостью её займёт, перепрыгнув из своего состояния с большой положительной энергией в свободное состояние с большой отрицательной, и отдав разность энергий в качестве излучения (кто сказал "аннигиляция"?).

И опять же — см. середину уже процитированного абзаца статьи Дирака:
"... transitions can take place in which the energy of the electron changes from a positive to a negative value ..., the surplus energy, at least 2mc^2 in amount, being spontaneously emitted in form of radiation."

Правда, в статье 1929/30 года Дирак ошибочно отождествляет такую дырку с протоном: "We are therefore led to the assumption that the holes in the distribution of negativeenergy electrons are the protons."
Но уже в статье 1931 года он исправляется:
"Subsequent investigations, however, have shown that this particle necessarily has the same mass as an electron and also that, if it collides with an electron, the two will have a chance of annihilating one another much too great to be consistent with the known stability of matter."
(+сноски — H. Weyl, Тамм, Оппенгеймер, Дирак).

И — совершенно блестяще предсказывает позитрон, таким, как мы его знаем. Вот соответствующий участок статьи — обратите внимание, как точно написано, и как замечательно читается!
(From: Paul Adrien Maurice Dirac, Quantised singularities in the electromagnetic field, Proc. R. Soc. Lond. A, 133, pp. 60–72, 01 September 1931)

Хорошо, а при чём всё-таки тут тройное произведение?

Рассмотрим модельную ситуацию — пусть у нас разрешённые энергии это все полуцелые числа. И рассмотрим "вакуумное состояние", когда все состояния с отрицательной энергией заняты, а с положительной — свободны:

А теперь посмотрим на состояния, отличающиеся от вакуумного лишь в конечном числе мест. У них есть две характеристики — энергия E и полный заряд Q (который мы будем считать в "штуках частиц", то есть добавление частицы его увеличивает, а не уменьшает).
(Состояния, отличающиеся в бесконечном числе мест, будут с бесконечной энергией — так что не рассматривать их вполне логично.)
Так давайте составим производящую функцию у этой пары характеристик — просуммируем x^Q*q^E по всем допустимым состояниям. Что получится?

С одной стороны, можно вычислять эту производящую функцию, работая с каждым энергетическим уровнем по отдельности.

Положительный уровень (2j-1)/2 можно не тронуть — а можно в него добавить частицу; +1 к заряду Q (потому что мы его в частицах считаем; иначе, если бы я сказал "электрон", нужно было бы вычитать 1), и +(2j-1)/2 к энергии.

Отрицательный уровень -(2j-1)/2 можно не тронуть — а можно из него убрать частицу; -1 к заряду Q (потому что мы его в частицах считаем; иначе, если бы я сказал "электрон", нужно было бы добавлять 1), и +(2j-1)/2 к энергии (опять с плюсом — потому что мы убираем частицу с отрицательной энергией).

Итого — производящая функция это вот такое произведение:

А если бы мы тут с самого начала пожертвовали симметрией частиц и античастиц и сказали бы, что энергетические состояния это целые числа (а не полуцелые), и заняты в режиме вакуума отрицательные и ноль, а положительные свободны — то получилось бы совсем то, что мы хотели:

Первая скобка приходит из добавления частиц на каждый свободный уровень j, а вторая — из их убирания с занятых уровней -(j-1).

Но можно считать и по-другому — сначала спросить, "а какой у нас полный заряд Q?".

И тогда — состояние с наименьшей энергией при данном заряде Q это, опять же, "все слева от Q занято, всё справа от Q свободно". И его энергия равна — в "симметричном полуцелом" варианте
1/2 + 3/2 + ... + (2Q-1)/2 = Q^2/2,
а в несимметричном целочисленном —
1 + 2 + ... + Q = Q(Q+1)/2
(если Q отрицательно, то нужно частицы убирать — но правые части всё ещё дают правильный ответ).

А когда Q уже известен — то любое состояние из состояния с данным зарядом и наименьшей энергией (данного заряда) получается чередой сдвигов частиц на одно состояние вперёд — и способов добавить ещё n единиц энергии как раз p(n), число разбиений n, ибо они индексируются диаграммами Юнга (вне зависимости от значения Q!)

И давайте я тут выложу кадр из видеозаписи курса "Полубесконечная внешняя степень" М. Берштейна в ЛШСМ-2014: